Получение достоверных результатов измерений как самих параметров лазеров, так и выходных характеристик лазерных приборов и систем имеет свою специфику, поскольку лазерное излучение характеризуется некоторыми особенностями: широким спектральным (0,2 мм...1 мм) и динамическим диапазоном (120...200 дБ), малой длительностью импульсов (до 0.1 пс), высокой плотностью мощности (до 109 Вт/см2), энергии и т.п. Система характеристик и параметров ров лазеров и лазерного излучения лазерных приборов установлена ГОСТ 15093-75, ГОСТ 24453-80 и ГОСТ 23778-79, в соответствии с которыми осуществляется контроль изделий лазерной техники на этапе выпуска продукции и при их эксплуатации (табл.1).
Таблица 1
Рисунок 0.1 Измерительные аттенюаторы френелевского типа: а — одиночная пластинка, наклонно установленная в резонаторе; б — графики френелевского отражения r(j) для двух основных поляризаций; в — схема спаренного (из двух пластинок) аттенюатора
Для упрощения процесса измерения некоторые зарубежные фирмы изготавливают измерительные аттенюаторы брюстеровского типа (рис.3.1в) а в виде спаренных пластинок 1 и 5, разворачивающихся в разные стороны при повороте колес 2 и 4 от одного червяка с лимбом 3; эта двухкаскадная схема позволяет исключить смещение оптической оси (и, соответственно, разъюстировку резонатора измерительного лазера), возникающее при повороте одиночной пластинки. Естественно, такой спаренный аттенюатор в линейном резонаторе имеет коэффициент пропускания tл=(1-r)8; в кольцевом резонаторе или при работе на проход t=(1-r)4.
3.2. Измерение усилия активной среды
В лазерной технике активная среда обычно конструктивно оформлена в виде активного элемента: кристаллического или стеклянного стержня в твердотельных лазерах, газоразрядной кюветы в подавляющем большинстве газовых лазеров, пластины полупроводника. В полупроводниковых лазерах и т.д. При этом активный элемент функционирует в лазере только под действием накачки — специального устройства, обеспечивающего такое специфическое воздействие на рабочие частицы активного элемента, которое приводит к созданию в нем удельной (т.е. в 1 см3) инверсной населенности Dn=nв-nн(gв/gн) между верхним рабочим (лазерным) уровнем (ВРУ) и нижним (НРУ). Инверсной населенности Dn соответствует удельный коэффициент усиления активной среды k=Dn
Скачать